《原子物理與量子力學(xué)（下冊）》根據(jù)普通物理與理論物理的內(nèi)在聯(lián)系和各自特點，將原子物理和量子力學(xué)兩部分內(nèi)容放在一個統(tǒng)一的框架下統(tǒng)籌安排，從理論與實際的結(jié)合上講述科學(xué)規(guī)律的發(fā)現(xiàn)、歸納與應(yīng)用的整個過程，加強整體性和系統(tǒng)性，避免不必要的重復(fù).
《原子物理與量子力學(xué)（下冊）》分上、下兩冊.下冊內(nèi)容包括外場中的原子、多體問題、分子結(jié)構(gòu)和能譜、散射、量子測量、量子態(tài)的非定域性和量子關(guān)聯(lián).
目錄
第二版叢書序
第一版叢書序
第二版前言
第一版前言
第6章外場中的原子l
6.1定態(tài)微擾論1
6.1.1非簡并情形l
6.1.2布里淵維格納(BrillouinWigner)方法4
6.1.3簡并情形9
6.2斯塔克效應(yīng)15
6.2.1外電場巾的氫原子16
6.2.2基態(tài)的微擾16
6.2.3激發(fā)態(tài)能級的修正17
6.3磁共振19
6.3.1白旋進動20
6.3.2海森伯圖像21
6.3.3電子白旋共振(ESR)22
6.4躍遷26
6.4.1含時微擾論26
6.4.2白旋共振28
6.4.3常微擾29
6.4.4簡諧微擾32
6.5原子輻射34
6.5.1哈密頓量34
6.5.2規(guī)范變換問題35
6.5.3電偶極近似36
6.5.4選擇定則40
6.5.5白發(fā)輻射41
6.5.6激發(fā)態(tài)壽命42
6.6激光44
6.6.1激光基本原理44
6.6.2形成激光的基本條件46
6.6.3激光特點47
6.6.4自由電子激光(freeelectronlaser)48
第7章多體問題50
7.1全同粒子和泡利原理50
7.1.1全同粒子50
7.1.2交換對稱51
7.1.3泡利原理51
7.2全同粒子體系的波函數(shù)52
7.2.1無作用多粒子體系的波函數(shù)52
7.2.2玻色子系統(tǒng)的波函數(shù)53
7.2.3費米子系統(tǒng)的波函數(shù)54
7.2.4空間和白旋可分開的情形55
7.3變分法55
7.3.1薛定諤方程的變分描述55
7.3.2里茨變分法57
7.4氦原子61
7.4.1氦原子的光譜和能級61
7.4.2氦原子基態(tài)能量粗估63
7.4.3氦原子基態(tài)能量（微擾論）64
7.4.4氦原子基態(tài)能量（變分法計算）65
7.4.5白旋耦合與交換簡并67
7.4.6基態(tài)、單重項與三重項69
7.4.7選擇定則70
7.4.8交換能71
7.4.9氮原子的激發(fā)態(tài)能級72
7.5托馬斯一費米統(tǒng)計方法74
7.5.1多粒子體系的復(fù)雜性74
7.5.2托馬斯費米模型75
7.5.3托馬斯費米方程76
7.6X射線81
7.6.1X射線的發(fā)現(xiàn)81
7.6.2韌致輻射譜82
7.6.3線狀特征譜83
7.6.4原子的內(nèi)層能級85
7.6.5俄歇效應(yīng)86
7.6.6X射線的吸收86
7.6.7產(chǎn)生X射線的各種機制87
第8章分子結(jié)構(gòu)和能譜89
8.1分子的化學(xué)鍵89
8.1.1離子鍵89
8.1.2共價鍵91
8.1.3氫分子離子Ht91
8.1.4氫分子94
8.1.5碳鍵，C60分子和納米技術(shù)96
8.2分子結(jié)構(gòu)和能譜97
8.3雙原子分子的光譜99
8.3.1剛性雙原子分子純轉(zhuǎn)動能級和光譜99
8.3.2非剛性雙原子分子純轉(zhuǎn)動能級和光譜IOI
8.3.3分子在不同轉(zhuǎn)動能級上的布居102
8.3.4雙原子分子振動能級和光譜102
8.3.5振動轉(zhuǎn)動光譜帶104
8.3.6分子的電子態(tài)106
8.3.7分子光譜107
8.4熒光和磷光11O
8.4.1分子的激發(fā)111
8.4.2分子去活112
8.5拉曼光譜114
8.5.1拉曼光譜114
8.5.2拉曼散射的量子解釋115
8.5.3雙原子分子氣體的拉曼譜116
8_5.4原子核白旋對分子能態(tài)的影響——網(wǎng)核雙原子分子的拉曼譜118
第9章散射122
9.1散射和截面122
9.1.1微分散射截面123
9.1.2總截面124
9.1.3散射振幅125
9.2分波法127
9.2.1分波法127
9.2.2自由粒子的定態(tài)129
9.2.3用自由球面波展開平面波131
9.2.4中心勢場巾的分波132
9.2.5用相移表示散射截面135
9.2.6相移的計算136
9.2.7光學(xué)定理140
9.3玻恩近似141
9.3.1積分方程141
9.3.2玻恩近似143
9.3.3電子原子的彈性散射146
9.4帶白旋的玻恩近似150
9.4.1漸近條件150
9.4.2散射振幅150
9.5全同粒子散射154
第1O章量子測量159
IO.1物理理論的形式系統(tǒng)和對應(yīng)規(guī)則159
10.2現(xiàn)象和描述現(xiàn)象的語言160
10.3量子態(tài)對應(yīng)著什么162
10.4作為基本假設(shè)的量子測量164
10.4.1非簡并情形165
10.4.2簡并情形165
10.4.3關(guān)于量子測量假設(shè)的評述166
10.5兩體量子系統(tǒng)168
10.5.1兩體系統(tǒng)的量子態(tài)168
10.5.2兩體系統(tǒng)的算符169
10.5.3最簡單的兩體量子系統(tǒng)：兩個雙值系統(tǒng)173
10.6混合態(tài)～175
10.6.1系綜175
10.6.2量子態(tài)的制備176
10.6.3混合系綜177
10.6.4密度算符178
10.6.5兩維希爾伯特空間巾的混合態(tài)和密度算符181
10.6.6兩體系統(tǒng)的密度算符184
10.6.72C~2系統(tǒng)的混合態(tài)185
10.7最簡單的量子測量模型187
10.7.1模型188
10.7.2相互作用以及儀器的初態(tài)189
10.7.32~2測量模型的討論194
10.8稍微復(fù)雜的但更真實的測量模型195
10.8.1模型195
10.8.2理想情形199
10.8.3非理想的模糊測量200
10.8.4白旋重聚200
10.9系統(tǒng)量子態(tài)的演化203
10.9.1系統(tǒng)量子態(tài)演化的一般描述203
10.9.2克勞斯(Kraus)算符204
10.9.3正定變換和完全正定變換207
10.9.4等距變換(lsometry)209
10.9.5幾個典型的量子演化過程210
10.10廣義量子測量212
10.10.1操作算符和效果算符212
10.10.2廣義測量214
1O.11廣義測量的應(yīng)用215
10.11.1聯(lián)合測量215
10.11.2非正交量子態(tài)的區(qū)分221
10.12關(guān)于量子測量的討論222
10.12.1般形式的投影測量223
10.12.2對量子測量的理解225
第11章量子態(tài)的非定域性和量子關(guān)聯(lián)228
11.1EPR徉謬229
11.1.1背景229
11.1.2EPR佯謬——基本定義230
11.1.3EPR論點9Q9
11.1.4玻姆(Bohm)模型：兩個白旋1/2粒子組成的系統(tǒng)234
11.2隱變量理論235
11.2.1隱變量的引入235
11.2.2隱變量理論的基本問題237
11.2.3馮 諾依曼關(guān)于無彌散態(tài)不存在的證明238
11.2.4貝爾對馮 諾依曼觀點的質(zhì)疑242
11.2.5格里森(Gleason)定理244
11.2.6關(guān)于格里森定理的推論的討論247
11.3貝爾不等式250
11.3.1經(jīng)典位形250
11.3.2用隱變量表示關(guān)聯(lián)測量的結(jié)果252
11.3.3貝爾不等式256
11.4貝爾不等式的進一步討論259
11.4.1墨明(Mermin)裝置259
11.4.2量子力學(xué)違反相對論的定域性原理262
11.4.3CHSH不等式264
11.4.4無不等式的形式267
11.4.5小結(jié)和討論269
11.5互文性一979
11.5.1對引理11.2.2的討論279
11.5.2與量子態(tài)有關(guān)的互文性295
11.5.3與量子態(tài)無關(guān)的互文性279
11.6糾纏量子態(tài)284
11.6.12C~2系統(tǒng)的純態(tài)285
11.6.2兩體量子態(tài)可分離性判據(jù)285
11.6.32~2量子態(tài)糾纏程度的定量度量287
11.7量子糾纏與違反貝爾不等式的關(guān)系291
11.8小結(jié)和討論293
習(xí)題與答案296
附錄A物理常數(shù)311
附錄B元素周期表313
名詞索引314
第6章外場中的原子
6.1定態(tài)微擾論
研究量子體系的行為，在很大程度上和很多情形下就是求解薛定諤方程.而薛定諤方程是一個二階偏微分方程，勢能的形式也多種多樣，所以可以精確求解的具體問題是很少的.雖然日益發(fā)展的計算機技術(shù)可以幫助人們得到很好的數(shù)值解，但是仍然有必要了解在具體的物理物理問題中尋求近似解的方法.
對于量子體系的哈密頓量不含時的情形，若精確解難以求得，近似方法之一即是我們首先將要討論的定態(tài)微擾論.
6.1.1非簡并情形
考慮一個與時間無關(guān)的哈密頓量，如果我們可以把它寫成如下形式：
雖然在很多情形下0確實可以理解為另外某個哈密頓量，但是這種看法并不是必須的.我們所希望的或所要求的，只是力學(xué)量0的本征方程，即
易于求解.這里的n泛指描述量子體系的量子數(shù)，它可以是一個數(shù)，如能級的標記；也可以是若干個數(shù)，如包括角動量量子數(shù)以及角動量的z分量的量子數(shù).在目前討論的非簡并情形中，本征態(tài)和本征值是一一對應(yīng)的.另外，為了易于計算和討論，假設(shè)0的能級是離散的.
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